| Line 1... |
Line 1... |
| 1 |
\documentclass[12pt,notitlepage,fleqn]{article}
|
1 |
\documentclass[12pt,notitlepage,fleqn]{article}
|
| 2 |
|
2 |
|
| 3 |
\usepackage[czech]{babel}
|
3 |
\usepackage[czech]{babel}
|
| 4 |
\usepackage[pdftex]{graphicx}
|
4 |
\usepackage[pdftex]{graphicx}
|
| 5 |
\usepackage{fancyhdr,multicol} %nastavení češtiny, fancy, grafiky, sloupce
|
5 |
\usepackage{fancyhdr,multicol,amsmath} %nastavení češtiny, fancy, grafiky, sloupce
|
| 6 |
\usepackage[utf8]{inputenc} %vstupni soubory v kodovani UTF-8
|
6 |
\usepackage[utf8]{inputenc} %vstupni soubory v kodovani UTF-8
|
| 7 |
\usepackage[a4paper,text={17cm,25cm},centering]{geometry} %nastavení okrajů
|
7 |
\usepackage[a4paper,text={17cm,25cm},centering]{geometry} %nastavení okrajů
|
| 8 |
\usepackage{rotating}
|
8 |
\usepackage{rotating}
|
| 9 |
|
9 |
|
| 10 |
% Here it is: the code that adjusts justification and spacing around caption.
|
10 |
% Here it is: the code that adjusts justification and spacing around caption.
|
| Line 142... |
Line 142... |
| 142 |
|
142 |
|
| 143 |
\begin{displaymath} B = \mu _0 \frac{N R^2}{\left( {R^2 + a^2} \right)^{3/2}}I =
|
143 |
\begin{displaymath} B = \mu _0 \frac{N R^2}{\left( {R^2 + a^2} \right)^{3/2}}I =
|
| 144 |
k I, \end{displaymath}
|
144 |
k I, \end{displaymath}
|
| 145 |
|
145 |
|
| 146 |
\begin{displaymath} k = \mu _0 \frac{N R^2}{\left( {R^2 + a^2} \right)^{3/2}} =
|
146 |
\begin{displaymath} k = \mu _0 \frac{N R^2}{\left( {R^2 + a^2} \right)^{3/2}} =
|
| 147 |
0,781.10^{-3} T.A^{-1}. \end{displaymath}
|
147 |
0,781\cdot 10^{-3} T\cdot A^{-1}. \end{displaymath}
|
| 148 |
|
148 |
|
| 149 |
|
149 |
|
| 150 |
\section{Výsledky}
|
150 |
\section{Výsledky}
|
| 151 |
\subsubsection{Měření \textit{e/m} v podélném magnetickém poli}
|
151 |
\subsubsection{Měření \textit{e/m} v podélném magnetickém poli}
|
| 152 |
Vzdálenost anody od fluorescenčního stínítka je dána konstrukcí přístroje $l$ = 0,249
|
152 |
Vzdálenost anody od fluorescenčního stínítka je dána konstrukcí přístroje $l$ = 0,249
|
| Line 159... |
Line 159... |
| 159 |
\begin{table}[H]
|
159 |
\begin{table}[H]
|
| 160 |
\begin{center}
|
160 |
\begin{center}
|
| 161 |
\begin{tabular}{|c|c|c|}
|
161 |
\begin{tabular}{|c|c|c|}
|
| 162 |
\hline
|
162 |
\hline
|
| 163 |
U [V] & I [A] & e/m [C/kg] \\ \hline
|
163 |
U [V] & I [A] & e/m [C/kg] \\ \hline
|
| 164 |
950 &4,59 & 1,74E+11 \\ \hline
|
164 |
950 &4,59 & 1,74$\cdot 10^{11}$ \\ \hline
|
| 165 |
1250& 5,03 & 1,91E+11 \\ \hline
|
165 |
1250& 5,03 & 1,91$\cdot 10^{11}$ \\ \hline
|
| 166 |
1100& 4,77 & 1,87E+11 \\ \hline
|
166 |
1100& 4,77 & 1,87$\cdot 10^{11}$ \\ \hline
|
| 167 |
1000& 4,60 & 1,83E+11 \\ \hline
|
167 |
1000& 4,60 & 1,83$\cdot 10^{11}$ \\ \hline
|
| 168 |
1200& 4,91 & 1,93E+11 \\ \hline
|
168 |
1200& 4,91 & 1,93$\cdot 10^{11}$ \\ \hline
|
| 169 |
\end{tabular}
|
169 |
\end{tabular}
|
| 170 |
\end{center}
|
170 |
\end{center}
|
| 171 |
\caption{Měření měrného náboje elektronu v podélném magnetickém poli.}
|
171 |
\caption{Měření měrného náboje elektronu v podélném magnetickém poli.}
|
| 172 |
\label{pod}
|
172 |
\label{pod}
|
| 173 |
\end{table}
|
173 |
\end{table}
|
| 174 |
Nakonec jsme měrný náboj elektronu v podélném magnetickém poli stanovili na
|
174 |
Nakonec jsme měrný náboj elektronu v podélném magnetickém poli stanovili na
|
| 175 |
\begin{equation}
|
175 |
\begin{equation}
|
| 176 |
e/m=\vys{1,86}{0.05} \cdot 10^{11} \jed{C\,kg^{-1}}
|
176 |
e/m=(1,86$\pm$0.05) \cdot 10^{11} \jed{C\,kg^{-1}}
|
| 177 |
\end{equation}
|
177 |
\end{equation}
|
| 178 |
|
178 |
|
| 179 |
|
179 |
|
| 180 |
\subsubsection{Měření \textit{e/m} v příčném magnetickém poli}
|
180 |
\subsubsection{Měření \textit{e/m} v příčném magnetickém poli}
|
| 181 |
Měření jsme provedli pro 7 dvojic urychlovacího napětí $U$ a magnetizačního
|
181 |
Měření jsme provedli pro 5 dvojic urychlovacího napětí $U$ a magnetizačního
|
| 182 |
proudu $I$ podle doporučení ze zadání úlohy. Příslušné hodnoty poloměrů $r$ kruhové dráhy elektronů a z nich
|
182 |
proudu $I$ podle doporučení ze zadání úlohy. Příslušné hodnoty poloměrů $r$ kruhové dráhy elektronů a z nich
|
| 183 |
vypočtené měrné náboje jsou v tabulce \ref{kol}.
|
183 |
vypočtené měrné náboje jsou v tabulce \ref{kol}.
|
| 184 |
\begin{table}[H]
|
184 |
\begin{table}[H]
|
| 185 |
\begin{center}
|
185 |
\begin{center}
|
| 186 |
\begin{tabular}{|c|c|c|c|}
|
186 |
\begin{tabular}{|c|c|c|c|}
|
| 187 |
\hline
|
187 |
\hline
|
| 188 |
U [V] & I [A] & r [cm] & e/m [C\,kg^{-1}] \\ \hline
|
188 |
U [V] & I [A] & r [mm] & e/m [C\,kg^{-1}] \\ \hline
|
| 189 |
120 & 1,5& 29,75& 1,98E+011 \\ \hline
|
189 |
120 & 1,5& 29,75& 1,98$\cdot 10^{11}$ \\ \hline
|
| 190 |
140 & 1,5& 30,25& 2,23E+011 \\ \hline
|
190 |
140 & 1,5& 30,25& 2,23$\cdot 10^{11}$ \\ \hline
|
| 191 |
160 & 2& 25,25& 2,06E+011 \\ \hline
|
191 |
160 & 2& 25,25& 2,06$\cdot 10^{11}$ \\ \hline
|
| 192 |
180 & 2& 26,5& 2,10E+011 \\ \hline
|
192 |
180 & 2& 26,5& 2,10$\cdot 10^{11}$ \\ \hline
|
| 193 |
200 & 2& 29& 1,95E+011 \\ \hline
|
193 |
200 & 2& 29& 1,95$\cdot 10^{11}$ \\ \hline
|
| 194 |
|
194 |
|
| 195 |
\end{tabular}
|
195 |
\end{tabular}
|
| 196 |
\end{center}
|
196 |
\end{center}
|
| 197 |
\caption{Měření měrného náboje elektronu v příčném magnetickém poli.}
|
197 |
\caption{Měření měrného náboje elektronu v příčném magnetickém poli.}
|
| 198 |
\label{kol}
|
198 |
\label{kol}
|
| Line 209... |
Line 209... |
| 209 |
|
209 |
|
| 210 |
Předpokládáme, že systematická chyba vzniká deformací pole Helmholtzových cívek.
|
210 |
Předpokládáme, že systematická chyba vzniká deformací pole Helmholtzových cívek.
|
| 211 |
|
211 |
|
| 212 |
Dále jsme pozorovali tvar trajektorie elektronů vyletujících z elektronového děla, pro různá pootočení baňky
|
212 |
Dále jsme pozorovali tvar trajektorie elektronů vyletujících z elektronového děla, pro různá pootočení baňky
|
| 213 |
vůči magnetickému poli. Z počátečního kruhového tvaru přešla trajektorie
|
213 |
vůči magnetickému poli. Z počátečního kruhového tvaru přešla trajektorie
|
| 214 |
na šroubovitou ( $\vec {v}\not {\bot }\vec {B})$ a nakonec v přímku (
|
214 |
na šroubovitou ( $\vec {v} {\bot }\vec {B})$ a nakonec v přímku (
|
| 215 |
$\vec {v}\vert \vert \vec {B})$.
|
215 |
$\vec {v}\vert \vert \vec {B})$.
|
| 216 |
|
216 |
|
| 217 |
\section{Diskuse}
|
217 |
\section{Diskuse}
|
| 218 |
Námi změřený údaj $e/m= 1,86 \pm 0.05
|
- |
|
| 219 |
\cdot 10^{11} C\,kg^{-1}$ v podélném magnetickém poli se více blíží tabulkové hodnotě
|
218 |
Námi změřený údaj $e/m= (1,86 \pm 0.05)\cdot 10^{11} C\,kg^{-1}$ v podélném magnetickém poli se více blíží tabulkové hodnotě
|
| 220 |
|
219 |
|
| 221 |
\begin{equation}
|
220 |
\begin{equation}
|
| 222 |
e/m_{tab} = 1.76\cdot 10^{11} \jed{C\,kg^{-1}}
|
221 |
e/m_{tab} = 1.76\cdot 10^{11} \jed{C\,kg^{-1}}
|
| 223 |
\end{equation}
|
222 |
\end{equation}
|
| 224 |
|
223 |
|
| 225 |
Než metoda měření v příčném magnetickém poli. Je to pravděpodobně způsobeno větší kompaktností aparatury a tudíž i menší deformací magnetického pole okolními předměty. Avšak i přes to na stínítku aparatury vzniká ještě i parazitní obraz, který značně komplikuje měření. Neboť každý z obrazů se fokusuje při jiné velikosti urychlovacího napětí.
|
224 |
Než metoda měření v příčném magnetickém poli. Je to pravděpodobně způsobeno větší kompaktností aparatury a tudíž i menší deformací magnetického pole okolními předměty. Avšak i přes to na stínítku aparatury vzniká ještě i parazitní obraz, který značně komplikuje měření. Neboť každý z obrazů se fokusuje při jiné velikosti urychlovacího napětí.
|
| 226 |
|
225 |
|
| 227 |
U měření v příčném poli je zase komplikací fakt, že stopa elektronové dráhy nemá příliš velký kontrast a je tedy problematické určení jejího přesného středu. Navíc skleněná baňka přístroje vytváří čočku, která mírně zkresluje obraz na straně měřidel.
|
226 |
U měření v příčném poli je zase komplikací fakt, že stopa elektronové dráhy nemá příliš velký kontrast a je tedy problematické určení jejího přesného středu. Navíc skleněná baňka přístroje vytváří čočku, která mírně zkresluje obraz na straně měřidel.
|
| 228 |
|
227 |
|
| 229 |
\section{Závěr}
|
228 |
\section{Závěr}
|
| 230 |
Podařilo se nám dvěma způsoby změřit měrný náboj elektronu s nejlepším výsledkem, $e/m=1,86 \pm 0,05
|
229 |
Podařilo se nám dvěma způsoby změřit měrný náboj elektronu s nejlepším výsledkem, $e/m=(1,86 \pm 0,05)
|
| 231 |
\cdot 10^{11} \jed{C\,kg^{-1}}$ který se uspokojivě přibližuje tabulkové hodnotě $e/m_{tab} = 1.76\cdot 10^{11} \jed{C\,kg^{-1}}$
|
230 |
\cdot 10^{11} \jed{C\,kg^{-1}}$ který se uspokojivě přibližuje tabulkové hodnotě $e/m_{tab} = 1.76\cdot 10^{11} \jed{C\,kg^{-1}}$
|
| 232 |
|
231 |
|
| 233 |
|
232 |
|
| 234 |
\begin{thebibliography}{10} %REFERENCE
|
233 |
\begin{thebibliography}{10} %REFERENCE
|
| 235 |
\bibitem{3} {http://praktika.fjfi.cvut.cz/edm}{ -Zadání úlohy}
|
234 |
\bibitem{3} {http://praktika.fjfi.cvut.cz/edm}{ -Zadání úlohy}
|